В случае с микроскопическими объективами, на которые здесь следует обратить особое внимание, фактический выходной зрачок может располагаться в разных точках оси в зависимости от положения диафрагмы; однако при обычном использовании микроскопа при дневном свете он обычно представляется в объективах средней и большей яркости изображением светоизлучающей поверхности (зеркала или апертуры осветительного аппарата), которое, как правило, находится вблизи задней фокальной плоскости объектива. Таким образом, с помощью вышеупомянутых линз также будет допустимо сместить изображение искусственного источника света ближе к задней фокальной плоскости. Как легко заметить, это происходит только тогда, когда источник света расположен почти в задней фокальной плоскости конденсора. Приведенная ниже схема может служить иллюстрацией траектории лучей в данном случае, если временно не учитывать все, что находится ниже линии AB. L1L2 — это источник света. Он расположен в нижней фокальной плоскости конденсорной системы C. O — плоскость объекта, три точки которой обозначены как O1 O O2. Объект расположен здесь таким образом, что он находится за пределами фокусного расстояния конденсора. p — Объектив, используемый для проекции; для простоты предполагается, что его диафрагма J, также служит выходным зрачком, расположена в его задней фокальной плоскости. В этой плоскости, как видно из траектории луча, в точке l1l2 создается перевернутое действительное изображение источника света L1L2. (В наших целях мы можем пренебречь влиянием структуры объекта на изображение источника света в результате дифракции, преломления и поглощения.) От этого изображения лучи продолжаются к изображению структуры объекта, созданному проекционной системой, которое не удалось включить в рисунок из-за недостатка места.
Угол раскрытия конуса пучка света, падающего на плоскость объекта по оптической оси, равен углу обзора, под которым из плоскости объекта видно виртуальное увеличенное изображение источника света λ1λ2, созданное конденсорной системой; этот угол можно регулировать с помощью диафрагм, расположенных вблизи источника света. Однако для этого требуется, чтобы отверстие конденсора было настолько большим, чтобы ни одна часть виртуального изображения λ1λ2 не была им заблокирована.
Как показано на нашем рисунке, освещение всего поля зрения должно быть равномерным, даже если яркость отдельных светящихся «точек», составляющих источник света, может быть различной; поскольку каждая область плоскости объекта освещается конусом лучей, в который каждая отдельная точка источника света вносит свой вклад, лучи, исходящие из такой точки и расходящиеся друг от друга, должны иметь одинаковую яркость в пределах определенного углового диапазона (на рисунке, например, в пределах угла αL1β).
Хотя этот метод при вышеупомянутых условиях имеет преимущество в обеспечении равномерного освещения поля зрения, его применение ограничено в других отношениях. Один из недостатков был отмечен Р. Цейсом в его инструкции по использованию микрофотографического аппарата: источник света находится слишком близко к объекту, поэтому объект необходимо защищать от чрезмерного нагрева специальными устройствами. Кроме того, неудобно регулировать угол раскрытия конуса освещающего луча, и, наконец, невозможно создать четкую границу освещаемой области в плоскости объекта; вместо этого приходится использовать диафрагмы в плоскости предметного столика, которые при больших увеличениях невозможно приблизить достаточно близко к объекту из-за толщины опоры объекта.
Вложение:
Безымянный.jpg [ 246.4 КБ | Просмотров: 893 ]
Вход
Регистрация
FAQ
Поиск
